古典論の #波動方程式 は…
▶1次元では
u_xx = (1/c^2) u_tt
cは #位相速度[m/s]。
▶3次元では
∆u (=u_xx+u_yy+u_zz) = (1 / c^2) u_tt
∆は #ラプラシアン。
古典論の #波動方程式 は…
▶1次元では
u_xx = (1/c^2) u_tt
cは #位相速度[m/s]。
▶3次元では
∆u (=u_xx+u_yy+u_zz) = (1 / c^2) u_tt
∆は #ラプラシアン。
「量子電磁力学を学ぶための電磁気学入門」
(講談社2021高橋)
https://honto.jp/netstore/pd-b...
付録・続
バランス方程式
三次元のGreen関数
四次元のGreen関数と波動方程式
ある極限
級数展開
平面波の位相速度
偏光
運動量の固有状態
続
「量子電磁力学を学ぶための電磁気学入門」
(講談社2021高橋)
https://honto.jp/netstore/pd-b...
付録・続
バランス方程式
三次元のGreen関数
四次元のGreen関数と波動方程式
ある極限
級数展開
平面波の位相速度
偏光
運動量の固有状態
続
↑
【妄想案】
振動や揺らぎ とは…
『フィードバックに時間構造が入ったとき』に現れる
『内部時計の進み方(=位相速度)の加速・減速』のこと。
単周波版(支配相あり)が振動、混合周波版(競合相状態)が揺らぎ。
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【妄想案】
振動や揺らぎ とは…
『フィードバックに時間構造が入ったとき』に現れる
『内部時計の進み方(=位相速度)の加速・減速』のこと。
単周波版(支配相あり)が振動、混合周波版(競合相状態)が揺らぎ。
#量子ダイナミクス #物質波 #研究
#量子コヒーレンス #レゲット・ガルグ #ボーズ・アインシュタイン凝縮体
(散逸が無ければ)振幅は減衰せず、位相のみが周波数依存
応答関数 χ(ω) の 実部が ω に依存
(位相・群速度が周波数依存)
散逸 (Dissipation)
エネルギーが失われる(吸収・減衰)
応答関数の 虚部が損失に対応
(符号はフーリエ規約に依存)
クラマース・クローニッヒ関係
前提:線形・時不変・ ”因果性”
(+上半平面での ”解析性” /高周波での十分な振る舞い)
因果性 ⇒(ω の)上半平面で解析的 ⇒ KK
χ(ω) の 実部と虚部は ”ヒルベルト変換” で結びつく
( ”全” 周波数の積分関係)
(散逸が無ければ)振幅は減衰せず、位相のみが周波数依存
応答関数 χ(ω) の 実部が ω に依存
(位相・群速度が周波数依存)
散逸 (Dissipation)
エネルギーが失われる(吸収・減衰)
応答関数の 虚部が損失に対応
(符号はフーリエ規約に依存)
クラマース・クローニッヒ関係
前提:線形・時不変・ ”因果性”
(+上半平面での ”解析性” /高周波での十分な振る舞い)
因果性 ⇒(ω の)上半平面で解析的 ⇒ KK
χ(ω) の 実部と虚部は ”ヒルベルト変換” で結びつく
( ”全” 周波数の積分関係)
古典論の #波動方程式 は…
▶1次元では
u_xx = (1/c^2) u_tt
cは #位相速度[m/s]。
▶3次元では
∆u (=u_xx+u_yy+u_zz) = (1 / c^2) u_tt
∆は #ラプラシアン。
古典論の #波動方程式 は…
▶1次元では
u_xx = (1/c^2) u_tt
cは #位相速度[m/s]。
▶3次元では
∆u (=u_xx+u_yy+u_zz) = (1 / c^2) u_tt
∆は #ラプラシアン。